Antenas by Ángel Cardama Aznar, Lluís Jofre Roca, Juan Manuel Rius

By Ángel Cardama Aznar, Lluís Jofre Roca, Juan Manuel Rius Casals, Jordi Romeu Robert, Sebastián Blanch boris, Miguel Ferrando Bataller

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La difracción por objetos arbitrarios es un problema electromagnético que admite en pocos casos soluciones analíticas cerradas. Sin embargo, es posible hallar expresiones para objetos canónicos que modelan, aunque de forma aproximada, obstáculos reales. Una esfera conductora lisa y una arista o filo de navaja se emplean para caracterizar los efectos de difracción de la tierra y colinas o edificios respectivamente. 9a se representa la pérdida adicional respecto al espacio libre, en función de la distancia entre la trayectoria y el obstáculo normalizada al radio de la primera zona de Fresnel, para un obstáculo del tipo filo de navaja.

27) Cuando la variación de n con la altura es significativa, el radio de curvatura no es muy grande y la trayectoria de las ondas no es recta sino que se curva debido a la refracción. Este efecto debe tenerse en cuenta al considerar la visibilidad entre antenas, la distancia al horizonte y la distancia entre trayectorias y obstáculos. Para simplificar los cálculos se supone que en la proximidad de la superficie terrestre el gradiente de la refractividad es constante. En este caso el radio de curvatura de la trayectoria es constante, es decir, describe una circunferencia.

Nótese que hasta que el obstáculo no penetra un 60% en la Fig. 9a Pérdidas de difracción por aristas primera zona de Fresnel, los efectos © Los autores, 2002; © Edicions UPC, 2002. 49 π ANTENAS Altura de la antena sobre el suelo (m) Frecuencia para k=1 k = 4/3 Nivel respecto del espacio libre (dB) Distancia (km) Frecuencia, para k = 4/3 Frecuencia, para k = 1 Ganancia de altura (dB) H(h) 50 Fig. 9b Pérdidas de difracción por tierra esférica [UIT] sobre la potencia recibida son pequeños. 9b se muestran unos nomogramas que permiten calcular la pérdida por difracción en tierra esférica.

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